By Claus Grupen
Das Buch bietet eine sehr praktisch ausgerichtete Einführung in die Probleme des Strahlenschutzes, seine physikalischen Grundlagen – wie die Wechselwirkung ionisierender Strahlung mit Materie – die biologische Strahlenwirkung, die Quellen der Strahlenbelastung aus unserer Umwelt, die Messmethoden im Strahlenschutz (Dosimetrie) und die praktische Wahrnehmung des Strahlenschutzes. Das notwendige Wissen für den Umgang mit radioaktiven Stoffen wird anhand zahlreicher Beispiele, (vorgerechneter) Übungsaufgaben und einfacher Experimente praxisnah vorgestellt. Die im Verwaltungsdeutsch abgefassten Paragraphen der Strahlenschutzverordnung werden in lesbarer shape auf das Wesentliche reduziert. Ein umfangreiches Glossar erleichtert den Zugang zum Stoffinhalt. Die vierte Auflage wurde durch Kapitel über Kernkraftwerke, Strahlungsquellen und die Effekte Nicht-Ionisierender Strahlung ergänzt. Weiterhin enthält die neue Auflage Zerfallsschemata einiger häufig im Strahlenschutz verwendeter Isotope und eine vereinfachte Nuklidkarte. Die Kapitel aus der dritten Auflage wurden überarbeitet und auf den neuesten Stand der Technik gebracht. Zur Auflockerung des Textes wurden weitere wissenschaftliche Cartoons eingearbeitet.
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Alle Nachweisverfahren laufen darauf hinaus, in Neutronenwechselwirkungen zunächst geladene Teilchen zu erzeugen, die vom Detektor dann über die „normalen“ Wechselwirkungsprozesse wie Ionisation und Anregung nachgewiesen werden. 9) n + 105 B n + 32 He ✲ α + 73 Li p + 31 H n+p ✲ n+p . 9). Thermische Neutronen können leicht mit Ionisationskammern oder Proportionalzählrohren, die mit Bortrifluorid (BF3 ) gefüllt sind, nachgewiesen werden. 9) (s. 9) ist ebenfalls 3 He eine attraktive Alternative für den Nachweis langsamer Neutronen.
137 Ba∗ ) kann seine Energie in Form von γ -Quanten oder über Konversionselektronen abgeben. Die Konversionswahrscheinlichkeit η, also das Verhältnis der Anzahl der Zerfälle unter Aussendung von Elektronen zur gesamten Zahl aller Übergänge des Atomkernes (η = Konversion/(Konversion + γ -Emission)), ist proportional zu Z 3 α 4 , wenn Z die Kernladungs1 zahl und α (= 137 ) die Sommerfeld’sche Feinstrukturkonstante ist. Daneben hängt die Konversionswahrscheinlichkeit auch von der Anregungsenergie des Kerns ab.
Kerne mit Neutronenüberschuss sind in der Regel β − -Strahler. 2) n ✲ p + e− + ν e . Kerne mit Protonenüberschuss sind β + -Strahler (s. 1). Hier zerfällt ein Proton in ein Neutron unter Emission eines Positrons (e+ ) und eines Neutrinos (νe ), p ✲ n + e+ + νe . 3) Da sich die Energie in beliebigen Verhältnissen auf die drei beteiligten Teilchen aufteilen kann, sind die Energiespektren von Elektronen und Positronen kontinuierlich mit einer Maximalenergie Emax (s. 2). In Konkurrenz zum β + -Zerfall kann auch der Elektroneneinfang auftreten.
